抵抗がほとんどないか、まったくない単純なリアクタンス回路では、基本的に変化するインピーダンスの影響は、前に与えられた式によって予測された共振周波数に現れます。並列 (タンク) LC 回路では、これは共振時のインピーダンスが無限に大きいことを意味します。で直列共振 (直列可変周波数共振とも呼ばれます)これは、共振時のインピーダンスがゼロであることを意味します。
LC 回路では、抵抗の増加によりインピーダンスが最大点または最小点に偏移する傾向を反共振と呼びます。鋭い観察者は、抵抗が回路の共振ピークにどのような影響を与えるかのパターンに気づくでしょう。
並列 (「タンク」) LC 回路:
RとLの直列接続：共振周波数が下方にシフト
RおよびCシリーズ: 共振周波数オフセット
直列共振回路：
R と L - 並列: 共振周波数オフセット
RとCの並列接続：共振周波数が下方にシフト
繰り返しますが、これはコンデンサとインダクタの間の相補性、つまり直列抵抗が別の抵抗との並列抵抗と同等の反共振効果をどのように生成するかを示しています。反共振は、共振回路設計者が認識しなければならない影響です。反共振「変位」を決定する方程式は非常に複雑です。
LC 回路の追加抵抗は学術的な問題ではありません。過剰抵抗が無視できるコンデンサは製造できますが、インダクタはその構造に長いワイヤが使用されているため、多くの場合、大量の抵抗に悩まされます。さらに、表皮効果と呼ばれる奇妙な現象により、ワイヤの中心を流れる交流電流が妨げられる傾向があり、それによってワイヤの実効交差電力が減少し、周波数が増加するにつれてワイヤの抵抗が増加する傾向があります。断面積。したがって、インダクタには抵抗があるだけでなく、周波数によって変化する抵抗も存在します。
インダクタ線の抵抗が問題を引き起こすのに十分ではないようで、回路内の追加抵抗として現れる鉄心インダクタの「コアロス」にも対処する必要があります。鉄は電気の導体であると同時に磁束の導体でもあるため、コイルを流れる交流によって発生する磁束の変化により、鉄心自体に電流（渦電流）が誘導されやすくなります。この影響は、変圧器の鉄心が抵抗負荷に電力を供給する二次変圧器コイルであるという事実によるものと考えられます。鉄金属の導電率は完全ではありません。積層鉄心、適切な鉄心設計、および高級材料により、この影響を最小限に抑えることができますが、完全に排除することはできません。-
共振周波数シフトを引き起こす回路抵抗則の注目すべき例外は、直列抵抗インダクタコンデンサ (「RLC」) 回路の場合です。すべての部品が互いに直列に接続されている限り、回路の共振周波数は抵抗の影響を受けません。