R.チャイナエレクトリックのとき。回路では、複素インピーダンスの無効部分がなくなります。この場合はその後です。インダクタとコンデンサの電圧降下回路の振幅は QE です。ただし、それらの位相は逆であり、互いに打ち消し合います。 R の並列回路 (図 1 の b) では、容量性分岐と誘導性分岐の電流が相互に補償します。フォロワーとは逆です。 R.、外部にクルムを装備。-力の作用は電圧源によって行われ、並列回路では外部電圧が印加された場合にのみ共振現象が発生します。影響は現在のソースによって決まります。したがって、R. 順次。この回路を電圧 R と呼び、並列回路では電流 R と呼びます。並列回路に電流発生器の代わりに電圧発生器が含まれている場合、共振周波数で非最大条件が満たされ、電流と電圧間の位相角 (149.9) がなくなり (j=0)、つまり電流と電圧の位相が変化します。
この場合、回路 Z の合計抵抗 (149.12) は最小値となり、回路のアクティブ抵抗 R に等しくなります。回路内の電流は、この抵抗によって決定され、(指定された Um で可能な) 最大値がとられます。この場合、アクティブ抵抗の両端の電圧降下は回路に印加される外部電圧 (UR=U) と等しくなりますが、コンデンサ (UC) とインダクタ (UL) の両端の電圧降下は同じですが逆位相になります。この現象を電圧共振といいます（直列共振)、周波数 (150.2) は共振周波数と呼ばれます。
従来の発振回路のQ値は1より大きいため、インダクタとコンデンサの両方にかかる電圧が回路に印加される電圧を超えます。したがって、直列共振現象は、特定の周波数での電圧変動を増幅する技術に使用されます。たとえば、コンデンサの両端間の共振の場合、振幅 QUm の電圧が得られます (この場合、Q は回路の Q 係数であり、Um よりもはるかに高い場合があります)。この電圧増幅は回路の共振周波数に近い狭い周波数間隔内でのみ可能であり、これにより多くの信号から特定の周波数の振動を選択する、つまりラジオ受信機の所望の波長に同調することが可能になります。
電子デバイスでは、システム応答の誘導成分と容量成分が平衡に達すると、特定の周波数で共振が発生し、誘導成分の磁場とコンデンサの電場の間でエネルギーが循環します。
コンデンサとインダクタで構成される電子部品を発振回路と呼びます。発振回路のコンポーネントは直列または並列に接続できます。共振に達すると、直列接続されたインダクタとコンデンサのインピーダンスは最小になり、並列接続された場合は最大になります。発振回路の共振プロセスは、コンポーネントと電気フィルターを調整するために使用されます。共振周波数は使用する素子の値（グレード）によって異なります。一方で、電子機器の破損や不適切な設計・製造などにより予期せぬ場所で共振が発生すると、有害となる可能性があります。この共振は、漂遊ノイズ、信号の歪み、さらにはコンポーネントの損傷を引き起こす可能性があります。